移流拡散方程式

移流拡散方程式とは、移流方程式と拡散方程式が組み合わされた、それらよりも一般的な流れを表す2階線型偏微分方程式である。

数学的表現

物理量φ(t , x )が、速度c で流れ、かつ拡散係数D で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される：

${\displaystyle {\frac {\partial \phi }{\partial t}}+\nabla \cdot ({\boldsymbol {c}}\phi )=\nabla \cdot (D\nabla \phi )}$

解析解

1次元で、係数c , D が定数の移流拡散方程式

${\displaystyle {\frac {\partial \phi }{\partial t}}+c{\frac {\partial \phi }{\partial x}}=D{\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial x^{2}}}}$

については、ラプラス変換を利用して解析解を求めることができる^[1]。ここで、境界条件として次の単位ステップ関数を仮定する：

${\displaystyle \phi (t,0)=U_{0}(t)={\begin{cases}0&(t<0)\\1&(t\geq 0)\end{cases}}}$

${\displaystyle \lim _{x\rightarrow \infty }\phi (t,x)<\infty \quad (t\geq 0)}$

また、初期条件としては次を仮定する:

${\displaystyle \phi (0,x)=0\quad (x\geq 0)}$

（実質的にt > 0, x > 0 の解にのみ興味がある。）

このとき、解は

${\displaystyle \phi (t,x)={\frac {1}{2}}\exp \left({\frac {c}{2D}}x\right)\left[\exp \left(-{\frac {c}{2D}}x\right)\operatorname {erfc} \left({\frac {1}{2{\sqrt {Dt}}}}(x-ct)\right)+\exp \left({\frac {c}{2D}}x\right)\operatorname {erfc} \left({\frac {1}{2{\sqrt {Dt}}}}(x+ct)\right)\right]}$

となる。ここで、erfc(z )は相補誤差関数である。

定常解

上記からさらに、定常としたときの解析解はより簡単になる^[2]。このとき移流拡散方程式は

${\displaystyle c{\frac {d\phi }{dx}}=D{\frac {d^{2}\phi }{dx^{2}}}}$

である。x の範囲は区間 [0, L ] 内とし、境界条件として

${\displaystyle \phi (0)=\phi _{0},\quad \phi (L)=\phi _{L}}$

とする。この時の解析解は

${\displaystyle \phi (x)=\phi _{0}+{\frac {\exp(Pe\cdot x/L)-1}{\exp(Pe)-1}}(\phi _{L}-\phi _{0})}$

ただし

${\displaystyle Pe:={\frac {cL}{D}}}$

と表される。ここでPe はペクレ数（Péclet number）といい、移流と拡散の比を表す無次元量である。

この解はとても簡単であるため、CFDにおいて解法の評価に用いられる。

参考文献

1. ^ 齋藤大作・星清、1997、移流拡散方程式の解析解(1)、開発土木研究所月報第533号、寒地土木研究所、http://kankyou.ceri.go.jp/houkoku/1997/11.pdf
2. ^ Joel H. Ferziger; Milovan Perić 著、小林敏雄、谷口伸行、坪倉誠 訳『コンピュータによる流体力学』シュプリンガー・フェアラーク東京、2003年、61-62頁。ISBN 4-431-70842-1。 

関連項目

• ナビエ-ストークス方程式 - 物理量として速度をとった移流拡散方程式である。
• バーガース方程式